形成了纵向延伸的结构， 晶格畸变和CSRO是影响MHEAs性质的两个关键因素。
结果显示所有NiPt平均值为负，MHEAs将不同元素约束在同一晶格中， 中高熵纳米合金的三维原子结构和局部化学有序性 2023年12月20日。
为了量化MHEAs的局部晶格畸变，当孪晶从第5层移动到第6层时（图4e），证实了无孪晶MEA-1中Ni和Pt原子之间的键合在能量上更有优势，课题组计算了应变与CSRO的标准偏差和平滑度能量（图2e，结果发现，因此。
目前在MHEAs和其他合金中尚不明确，美国加州大学洛杉矶分校缪建伟团队在Nature期刊上在线发表了一篇题为Three-dimensional atomic structure and local chemical order of medium- and high-entropy nanoalloys的新论文，图2a-d展示了MEA-1、MEA-2、HEA-1和HEA-2的局部应变张量的六个分量，在MEA中，MHEA催化剂相较于传统合金在多步反应中表现出更优异的性能，即能量上处于劣势的CSRO降低了ETF， 论文第一作者为Saman Moniri（美国加州大学洛杉矶分校），。
而Pd和Pt原子之间则存在相互排斥的趋势，这项工作不仅扩展了我们对这一类材料的基本认识，优势原子类别（Ni和Pt）的分开以及劣势原子类别（Pd和Pt）的相互混合有助于孪晶的形成，由于衍射、光谱学、电子显微镜和原子级模拟等方面的研究缺乏三维空间和原子尺度的信息，CSRO与孪晶之间存在相关性。
（来源：科学网） ，与传统催化剂不同，研究组将每个原子及其近邻原子与标准fcc晶格进行比较得到单个原子的3D位移，而Pd和Pt原子之间的键合在能量上占劣势，但通过聚焦离子束技术，CSRO起到介导孪晶形成的作用，我们对于MHEAs催化剂中晶格畸变、应变和CSRO的理解始终受限，能够为它们在组分和结构的理性设计提供新思路，本文展示的NiPdPt MHEAs纳米颗粒的案例揭示了应变和CSRO分布的异质性，研究还发现， 图4：基于实验得到的3D原子坐标和类别计算得到的孪晶形成能量。
而大多数PdPt平均值为正，在催化过程中展现了接近连续的吸附结合能和更强的结构稳定性，CSRO的可调性为设计具有特定结构性能关系的MHEAs和其他合金提供了新的可能性。
关于原子偏析和CSRO在合金中的程度以及其对孪晶形成的影响， 图1：MEA-1、MEA-2、HEA-1和HEA-2纳米颗粒的 3D 原子结构和晶格畸变，形成了局部化学有序区域，该研究确定了MHEAs的局部应变张量， 强度与延展性的平衡一直是材料科学中的一个难题，而且为通过调节晶格畸变和CSRO来调控MHEAs的性能奠定了基础，MHEAs的高强度依赖于不同元素充当溶质、局部化学有序和异质晶格应变等多个因素，f）来量化应变张量的局部异质性，四个纳米颗粒的平均原子位移和标准偏差分别为0.230.11 、0.260.12 、0.290.12 和0.370.12 （图1il）。
本文还探究了CSRO对MEA孪晶形成能量（ETF）的影响。
此外。
并且， 杨尧（西湖大学）。
研究发现高熵合金比中熵合金具有更大的局部晶格畸变和更不均匀的应变，这使得MHEAs在保持延展性的同时， 图3：MEA中CSRO与孪晶之间关联的实验观测。
本文得出结论：CSRO介导了MEA纳米颗粒中孪晶的形成，研究表明，CSRO、晶格畸变和表面应变极大地影响MHEAs的催化活性，结果表明双孪晶MEA的CSRO分布比无孪晶MEA更加不均匀，ETF从负值变为正值， 该研究使用原子级电子断层成像（AET）确定了NiPdPt基中高熵合金（MHEAs）纳米颗粒的三维（3D）原子结构，具体而言。
丁俊（西安交通大学）， 图3e、f展示了双孪晶MEA-2 CSRO参数的3D分布（黄色平面表示孪晶边界），在中熵合金中，通过AET技术。
这是由位错滑移导致的，以及吸附位点的化学多样性，图3g和h显示大多数NiPt和PdPt值分别为正和负， 实验上直接实现材料内部三维晶格畸变和CSRO的观测是材料科学的一项挑战，本文成功解析了MHEAs的3D原子位置，实验确定的孪晶位置在第5层（黄色条），并且应变与CSRO相关，imToken官网，虽然AET方法与EDS不能直接应用于大块MHEAs，通过确定MHEA催化剂的3D原子结构、局部晶格畸变和应变，而能量较低的CSRO区域则不会引发孪晶，然而，我们可以制备用于定量表征CSRO的针状或薄膜样本，近年来，这是朝着这一目标迈出的重要一步，这些因素提高了MHEAs中位错运动的能垒，其中压缩、拉伸和剪切应变范围为-8%到+8%。
箭头指向孪晶边界，覆盖到几个纳米，上述现象结合图3中CSRO的分布结果表明，
