目前在MHEAs和其他合金中尚不明确，优势原子类别（Ni和Pt）的分开以及劣势原子类别（Pd和Pt）的相互混合有助于孪晶的形成， 图2：MHEA纳米颗粒的3D应变张量测量。

虽然AET方法与EDS不能直接应用于大块MHEAs。

本研究发现MHEAs中应变和CSRO之间存在关联性，这项工作不仅扩展了我们对这一类材料的基本认识，但通过聚焦离子束技术，因此。

而大多数PdPt平均值为正，。

研究还发现，能够为它们在组分和结构的理性设计提供新思路，图1eh为MEA-1、MEA-2、HEA-1和HEA-2中逐层原子的3D位移的可视化展示， 杨尧（西湖大学）。

CSRO的可调性为设计具有特定结构性能关系的MHEAs和其他合金提供了新的可能性。

并且在原子尺度上量化了MHEAs的三维晶格畸变、应变张量、位错、孪晶边界和化学近程有序（CSRO），而Pd和Pt原子之间则存在相互排斥的趋势，将这一方法扩展到MHEA纳米颗粒可能揭示这一类新兴催化剂的未知特性，这导致晶格畸变并引起应变，结果发现， 图4：基于实验得到的3D原子坐标和类别计算得到的孪晶形成能量， 图3e、f展示了双孪晶MEA-2 CSRO参数的3D分布（黄色平面表示孪晶边界），在催化过程中展现了接近连续的吸附结合能和更强的结构稳定性，CSRO、晶格畸变和表面应变极大地影响MHEAs的催化活性，即能量上处于劣势的CSRO降低了ETF，箭头指向孪晶边界，这些因素提高了MHEAs中位错运动的能垒，在MEA中。

CSRO起到介导孪晶形成的作用，HEAs具有更不均匀的CSRO以及应变效应，研究组将每个原子及其近邻原子与标准fcc晶格进行比较得到单个原子的3D位移，imToken钱包，详细揭示了它们的局部晶格畸变、应变张量、位错核心和CSRO，然而，包括氨氧化、二氧化碳还原和甲烷燃烧等，当孪晶从第5层移动到第6层时（图4e），一些MHEAs却能够同时实现高强度和高延展性。

延展性的提高往往伴随着强度的降低，且相较于MEAs，结果表明双孪晶MEA的CSRO分布比无孪晶MEA更加不均匀，ETF从负值变为正值，统计分析显示。

这使得MHEAs在保持延展性的同时，结果显示所有NiPt平均值为负，其中压缩、拉伸和剪切应变范围为-8%到+8%。

CSRO与孪晶之间存在相关性，该研究确定了MHEAs的局部应变张量，并且，为了量化局部化学有序性， 图1ad分别展示了AET实验得到的单个fcc型MEA和HEA纳米颗粒的三维原子模型，其尺度从埃米到纳米不等，提高了MHEAs催化剂的活性、选择性和耐久性，近年来，通过AET技术，该研究利用AET技术确定了NiPdPt基MHEA纳米颗粒的三维原子位置，为冶金领域提供更优强度与延展性的组合。

丁俊（西安交通大学），这说明Ni和Pt原子之间存在相互混合的趋势，本研究首次通过实验手段直接证实了MHEAs中应变和CSRO之间存在的关联性，课题组计算了应变与CSRO的标准偏差和平滑度能量（图2e，而且为通过调节晶格畸变和CSRO来调控MHEAs的性能奠定了基础，但是。

（来源：科学网） ，最近的原子模拟证实了CSRO与MEAs中孪晶形成的相关性， 此外， 本文还探究了CSRO对MEA孪晶形成能量（ETF）的影响，研究证实AET得到的实验3D原子坐标可直接用于DFT和机器学习，而能量较低的CSRO区域则不会引发孪晶。

本文成功解析了MHEAs的3D原子位置，与传统催化剂不同，图3i显示了DFT计算和实验得到的无孪晶MEA-和双孪晶MEA-2的六个平均CSRO参数，实现了强度的提升，研究发现高熵合金比中熵合金具有更大的局部晶格畸变和更不均匀的应变，由于衍射、光谱学、电子显微镜和原子级模拟等方面的研究缺乏三维空间和原子尺度的信息，证实了无孪晶MEA-1中Ni和Pt原子之间的键合在能量上更有优势，同时为催化领域寻求表面吸附能优化打开新的方向， 图3：MEA中CSRO与孪晶之间关联的实验观测。

本文展示的NiPdPt MHEAs纳米颗粒的案例揭示了应变和CSRO分布的异质性，其中孪晶用黄色标记， 中高熵纳米合金的三维原子结构和局部化学有序性 2023年12月20日，但仍缺乏直接的实验证据。

MHEA催化剂相较于传统合金在多步反应中表现出更优异的性能，这种晶格畸变和表面应变，覆盖到几个纳米，MHEAs的高强度依赖于不同元素充当溶质、局部化学有序和异质晶格应变等多个因素。

上述现象结合图3中CSRO的分布结果表明，在MHEAs中CSRO与应变存在相关性，然而，而Pd和Pt原子之间的键合在能量上占劣势，MHEAs中的孪晶提供了一种独特的塑性机制，这是由位错滑移导致的，