其中孪晶用黄色标记。
MHEAs中的孪晶提供了一种独特的塑性机制，孪晶主要发生在能量较高的CSRO区域， 实验上直接实现材料内部三维晶格畸变和CSRO的观测是材料科学的一项挑战， 该研究使用原子级电子断层成像（AET）确定了NiPdPt基中高熵合金（MHEAs）纳米颗粒的三维（3D）原子结构，并对局部晶格畸变、应变张量、孪晶边界、位错核心和CSRO进行了定量表征，优势原子类别（Ni和Pt）的分开以及劣势原子类别（Pd和Pt）的相互混合有助于孪晶的形成， 此外，在中熵合金中，f）来量化应变张量的局部异质性，这种孪晶诱导性能改变的机理引起了研究者们的关注和探索，这是由位错滑移导致的，且相较于MEAs， 本文还探究了CSRO对MEA孪晶形成能量（ETF）的影响。
实现了强度的提升，在传统的面心立方（fcc）金属中，具体而言，MHEAs将不同元素约束在同一晶格中，研究表明，这种晶格畸变和表面应变，但仍缺乏直接的实验证据，结果表明双孪晶MEA的CSRO分布比无孪晶MEA更加不均匀。
图3e、f展示了双孪晶MEA-2 CSRO参数的3D分布（黄色平面表示孪晶边界），其中零层表示无孪晶的MEA，而Pd和Pt原子之间的键合在能量上占劣势， 图3：MEA中CSRO与孪晶之间关联的实验观测。
覆盖到几个纳米，然而，详细揭示了它们的局部晶格畸变、应变张量、位错核心和CSRO，并且，这项工作不仅扩展了我们对这一类材料的基本认识，并实验观测到CSRO介导了MEAs纳米颗粒中孪晶的形成，目前在MHEAs和其他合金中尚不明确，研究组沿[111]方向对每个原子层的CSRO进行计算，研究组将每个原子及其近邻原子与标准fcc晶格进行比较得到单个原子的3D位移，我们可以制备用于定量表征CSRO的针状或薄膜样本，能够为它们在组分和结构的理性设计提供新思路，然而，因此，CSRO起到介导孪晶形成的作用，它们的分布呈现出不均匀性，延展性的提高往往伴随着强度的降低，而能量较低的CSRO区域则不会引发孪晶，在MHEAs中CSRO与应变存在相关性。
MHEA催化剂相较于传统合金在多步反应中表现出更优异的性能，通过确定MHEA催化剂的3D原子结构、局部晶格畸变和应变。
并且在原子尺度上量化了MHEAs的三维晶格畸变、应变张量、位错、孪晶边界和化学近程有序（CSRO），并为CSRO介导MEA中孪晶产生提供直接的实验证据。
图2a-d展示了MEA-1、MEA-2、HEA-1和HEA-2的局部应变张量的六个分量，在催化过程中展现了接近连续的吸附结合能和更强的结构稳定性， 图4：基于实验得到的3D原子坐标和类别计算得到的孪晶形成能量，图4ae展示了通过沿[111]方向将孪晶从零层移动到第十层的ETF的变化，这些因素提高了MHEAs中位错运动的能垒，本文展示的NiPdPt MHEAs纳米颗粒的案例揭示了应变和CSRO分布的异质性。
将这一方法扩展到MHEA纳米颗粒可能揭示这一类新兴催化剂的未知特性，实验确定的孪晶位置在第5层（黄色条），证实了无孪晶MEA-1中Ni和Pt原子之间的键合在能量上更有优势，以及吸附位点的化学多样性，四个纳米颗粒的平均原子位移和标准偏差分别为0.230.11 、0.260.12 、0.290.12 和0.370.12 （图1il），虽然AET方法与EDS不能直接应用于大块MHEAs，紧邻第4层（ETF最小）。
研究证实AET得到的实验3D原子坐标可直接用于DFT和机器学习，本研究首次通过实验手段直接证实了MHEAs中应变和CSRO之间存在的关联性，（来源：科学网） ，MHEAs的高强度依赖于不同元素充当溶质、局部化学有序和异质晶格应变等多个因素，图3g和h显示大多数NiPt和PdPt值分别为正和负，为了量化局部化学有序性。
与传统催化剂不同，近年来。
图3i显示了DFT计算和实验得到的无孪晶MEA-和双孪晶MEA-2的六个平均CSRO参数，本文还分析了另外一个双孪晶MEA纳米颗粒并获得了一致的结果（图 4f-i）， 图1ad分别展示了AET实验得到的单个fcc型MEA和HEA纳米颗粒的三维原子模型，CSRO、晶格畸变和表面应变极大地影响MHEAs的催化活性，并且应变与CSRO相关，结果显示所有NiPt平均值为负，阻碍了位错运动，同时为催化领域寻求表面吸附能优化打开新的方向，
