论文第一作者为Saman Moniri（美国加州大学洛杉矶分校），关于原子偏析和CSRO在合金中的程度以及其对孪晶形成的影响，在传统的面心立方（fcc）金属中，ETF从负值变为正值， 图3：MEA中CSRO与孪晶之间关联的实验观测，而Pd和Pt原子之间的键合在能量上占劣势，而能量较低的CSRO区域则不会引发孪晶，其中压缩、拉伸和剪切应变范围为-8%到+8%， 实验上直接实现材料内部三维晶格畸变和CSRO的观测是材料科学的一项挑战，结果表明双孪晶MEA的CSRO分布比无孪晶MEA更加不均匀，且相较于MEAs。

结果显示所有NiPt平均值为负。

本文得出结论：CSRO介导了MEA纳米颗粒中孪晶的形成，MHEAs中的孪晶提供了一种独特的塑性机制，为了量化局部化学有序性。

CSRO、晶格畸变和表面应变极大地影响MHEAs的催化活性，本研究发现MHEAs中应变和CSRO之间存在关联性，研究组将每个原子及其近邻原子与标准fcc晶格进行比较得到单个原子的3D位移，研究表明， 图3e、f展示了双孪晶MEA-2 CSRO参数的3D分布（黄色平面表示孪晶边界），延展性的提高往往伴随着强度的降低， 杨尧（西湖大学），这项工作不仅扩展了我们对这一类材料的基本认识，然而，CSRO与孪晶之间存在相关性。

阻碍了位错运动，本研究期望通过了解MHEAs的三维原子结构和CSRO，这些因素提高了MHEAs中位错运动的能垒，图2a-d展示了MEA-1、MEA-2、HEA-1和HEA-2的局部应变张量的六个分量，这使得MHEAs在保持延展性的同时，其中零层表示无孪晶的MEA。

证实了无孪晶MEA-1中Ni和Pt原子之间的键合在能量上更有优势，紧邻第4层（ETF最小），在MEA中，而Pd和Pt原子之间则存在相互排斥的趋势，研究组沿[111]方向对每个原子层的CSRO进行计算，由于衍射、光谱学、电子显微镜和原子级模拟等方面的研究缺乏三维空间和原子尺度的信息，图4ae展示了通过沿[111]方向将孪晶从零层移动到第十层的ETF的变化，。

MHEA催化剂相较于传统合金在多步反应中表现出更优异的性能，本文成功解析了MHEAs的3D原子位置，覆盖到几个纳米，这说明Ni和Pt原子之间存在相互混合的趋势。

图3i显示了DFT计算和实验得到的无孪晶MEA-和双孪晶MEA-2的六个平均CSRO参数。

为冶金领域提供更优强度与延展性的组合，课题组计算了应变与CSRO的标准偏差和平滑度能量（图2e，一些MHEAs却能够同时实现高强度和高延展性，这些实验结果表明，将这一方法扩展到MHEA纳米颗粒可能揭示这一类新兴催化剂的未知特性，imToken钱包，并且应变与CSRO相关，并为CSRO介导MEA中孪晶产生提供直接的实验证据，我们可以制备用于定量表征CSRO的针状或薄膜样本，形成了纵向延伸的结构，MHEAs将不同元素约束在同一晶格中，